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热管内蒸汽超声流动时的温度分布
来源：
作者：佚名
在蒸发段的出口处,流速达到最大值,压力降低为最小值。而在冷凝段中,蒸汽流量沿长度不断减小,流速值不断变小,压力逐步回升,这类似于拉伐尔喷管的扩张段。
热管
的这种流动特性已被 Emmet通过一根钠
热管
的实验所证实。实验结果如图2-10所示。图中的横坐标代表
热管
的长度,纵坐标为
热管
的管壁温度。由于
热管
中为汽液两相共存,蒸汽的温度直接与饱和压力相对应,因此可以近似地将管壁温度分布看作是蒸汽的压力分布趋势。图中曲线A表示亚声速流的情况。在蒸发段开始处(图中1点),蒸汽速度为零,沿着蒸发段,蒸汽的质量流量不断增加,蒸汽不断被加速,在蒸发段出口(图中2点)处达到最大值,而温度逐渐下降。在冷凝段,情况正好相反,蒸汽进入冷凝段(图中3点),蒸汽不断冷凝, 蒸汽流速不断减慢,温度逐步回升。进一步降低冷凝段的温度,使得蒸汽凝结速度加快,如曲线B所示,在蒸发段出口处,蒸汽轴向速度达到声速,也达到了临界状态,并出现了阻塞现象。此时即使进一步减少冷凝段与冷源之间的热阻,也只能使冷凝段的温度降低,而热流量却不再增加,并且冷凝段温度的降低对蒸发段的温度不产生影响因为在声速条件下,冷凝段温度的变化不能向上游传递。这就表明热管达到了声速极限。热管达到声速极限时有个极限热流量,并且沿蒸。
发表日期：2022/11/9 浏览次数：
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